Φωτογραφία του/της Γιάννης Κυριακόπουλος
Οι κόκκινες, οι πράσινες, οι θαλασσιές οι λάμπες…

Οι κόκκινες, οι πράσινες, οι θαλασσιές οι λάμπες ξαναχτυπούν.

Μια σχετικιστική σπαζοκεφαλιά.

Μάλλον απλή.

Χρησιμοποιεί τον ίδιο μηχανισμό με το νούμερο ένα.

Συνέχεια σε pdf.

Φωτογραφία του/της Παπαδόπουλος Λευτέρης
Οπτικοποίηση του νόμου Coulomb με εκκρεμή

Είναι σε δοκιμαστικό στάδιο ακόμα . Δεν ξέρω αν υπάρχει τρόπος με φυσική ή μαθηματικά να υπολογιστεί η γωνία εκτροπής αν είναι γνωστό το φορτίο των σφαιρών και η αρχική τους απόσταση . Εγώ πάντως δεν τα κατάφερα , και εδώ το υπολογίζω με αλγοριθμικό τρόπο την γωνία εκτροπής . Αν μπορεί κάποιος να βοηθήσει……. Επίσης θα ήθελα (όταν βρω χρόνο ) να Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Νίκος Παναγιωτίδης
Ανάκλαση-διάθλαση.

Αναλύουμε το φαινόμενο της μερικής ανάκλασης και διάθλασης επίπεδου κύματος που πέφτει στη διαχωριστική επιφάνεια δύο διαφανών μέσων.
Η ανάλυση εδώ.

Φωτογραφία του/της Πρόδρομος Κορκίζογλου
Αρμονικοί παλμοί: εξισώσεις, συμβολή, ανάκλαση, διάθλαση

Εξίσωση παλμού κινουμένου προς τη θετική φορά:

Εξίσωση της χορδής για τη χρονική στιγμή t=0 :  

Η συνέχεια:

εδώ σε pdf
κι εδώ σε word
Αφιερωμένη εξαιρετικά στον φίλο και συνάδελφο
Ξενοφώντα Στεργιάδη

Φωτογραφία του/της Γιάννης Κυριακόπουλος
Ο Γιωργάκης, ο δίσκος και το τραινάκι του

Με αφορμή τη συζήτηση που ακολούθησε την ερώτηση του Μανόλη Κοκκινάκη  μια εντελώς ποιοτική περιγραφή γνωστής ιστορίας. Όταν μετακομίζουμε από την περιφέρεια προς το κέντρο περιστρεφόμενου δίσκου (και το ανάποδο) γιατί και πως μεταβάλλονται η γωνιακή ταχύτητα και η κινητική ενέργεια;

Επιδιώκω εξήγηση χωρίς επίκληση στροφορμής.

Ο Γιωργάκης ο δίσκος και το τραινάκι του

 

Φωτογραφία του/της Νίκος Παναγιωτίδης
Διάδοση κύματος σε χορδή με ασυνέχεια

Σε πρόσφατη ανάρτησή του ο Ξενοφών Στεργιάδης [1] μελέτησε την ανάκλαση αρμονικού κύματος τεντωμένης χορδής όταν το κύμα στη διάδοσή του συναντά ασυνέχεια. Στην παρούσα ανάρτηση θα γίνει μια παρόμοια μελέτη θεωρώντας όμως την πιο γενική περίπτωση κύματος.
Έστω τεντωμένη χορδή απείρου μήκους στον άξονα. Θα θεωρήσουμε ότι η γραμμική πυκνότητα της χορδής στον θετικό και στον αρνητικό ημιάξονα είναι διαφορετικές που σημαίνει ότι το κύμα στον αρνητικό ημιάξονα διαδίδεται με ταχύτητα που είναι διαφορετική της ταχύτητας με την οποία διαδίδεται στον θετικό ημιάξονα.
Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Στέλλα Χριστοπούλου
2015, Αυλαία στην Καλαμάτα. Μια ακόμη παρουσίαση για το φως

Για τους «αρχαιολόγους του μέλλοντος» , όπως άρεσε στον Ανδρέα να αναφέρει συχνά, η παρουσίαση  αυτή με υλικό από άλλες παλιότερες, που έμελλε να είναι η τελευταία….Αφιερωμένη στους εραστές της Φυσικής, της Διδασκαλίας, της Ποίησης, της Τέχνης…..της ζωής.

2015 ΚΑΛΑΜΑΤΑ ΦΩΣ Τελικό.

Φωτογραφία του/της Γιάννης Κυριακόπουλος
Μια πλατφόρμα με βαριές ρόδες

Η πλατφόρμα του σχήματος έχει μάζα 40 kg και κάθε ρόδα της μάζα  10 kg.

Το μήκος της είναι 4 m.

Ο άνθρωπος του σχήματος έχει μάζα 100 kg. Διασχίζει την πλατφόρμα ώστε να φτάσει στην αριστερή της άκρη. Εκεί σταματάει.  Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Ξενοφών Στεργιάδης
Η ανάκλαση εγκάρσιου αρμονικού κύματος

Η ανάκλαση εγκάρσιου αρμονικού κύματος στη λυκειακή φυσική

Κάθε φορά που ένα κύμα αλλάζει μέσο διάδοσης, στο σημείο – σύνορο των δύο μέσων συμβαίνει ανάκλαση ενός τμήματος του κύματος. Οι ταχύτητες διάδοσης του κύματος στα δύο μέσα είναι διαφορετικές και εξαρτώνται από την γραμμική πυκνότητα (μ=dm/dx) των δύο μέσων, δηλαδή τη μάζα ανά μονάδα μήκους του μέσου καθόσον τα μέσα  που θα μας απασχολήσουν θεωρούνται γραμμικά

Στην αποδεικτική διαδικασία που θα ακολουθήσει χρειάζεται η σχέση που συνδέει την κατακόρυφη (εγκάρσια) δύναμη σ’ ένα σημείο μιας χορδής που είναι υπό την επίδραση του κύματος μια συγκεκριμένη χρονική στιγμή,…

Η συνέχεια στο Blogspot

Φωτογραφία του/της Νίκος Διαμαντής
Όταν το ελατήριο έχει μάζα.

Πρόβλημα

Σε ένα ομοιόμορφο κατακόρυφο ελατήριο σταθεράς επαναφοράς κ,του οποίου η πάνω  άκρη είναι στερεωμένη σε οροφή, κρεμάμε μια μάζα Μ,  και όταν αυτή ισορροπεί το μήκος του ελατηρίου είναι L. Το σύστημα τίθεται σε ταλάντωση. Να υπολογισθεί η κυκλική συχνότητα ω της ταλάντωσης. Δίνεται ότι το ελατήριο υπακούει στο νόμο του Hooke, και ότι η μάζα του είναι  m.

Η συνέχεια σε

Πρόβλημα.docx Πρόβλημα.pdf

Page 1 of 105
1 2 3 4 5 6 105