Φωτογραφία του/της Βασίλης Δουκατζής
Δύο κομμένα Β θέματα

Ένα σώμα Σ μάζας m είναι δεμένο στο κάτω άκρο ιδανικού ελατηρίου σταθεράς k. Το άλλο άκρο του ελατηρίου είναι δεμένο ακλόνητα στο ταβάνι όπως φαίνεται στο διπλανό σχήμα. Όταν το σώμα βρίσκεται στη Θ.Ι. το ελατήριο έχει παραμόρφωση Δℓ. Θέτουμε το σώμα σε ταλάντωση πλάτους Α. Στο διάγραμμα της δυναμικής ενέργειας του ελατηρίου για τις ενέργειες U2 και U1 ισχύει ότι U2/U1 = 9. Το πλάτος Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Βασίλης Δουκατζής
Διαγώνισμα στις μηχανικές ταλαντώσεις 2017

Διαγώνισμα στη
φυσική θετικού προσανατολισμού

Ύλη: μηχανικές
ταλαντώσεις

Διάρκεια 3 ώρες

Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Διονύσης Μάργαρης
Εξαναγκασμένη ταλάντωση με διακροτήματα;

Έχουμε συναρμολογήσει την πιο κάτω πειραματική διάταξη για να μελετήσουμε το φαινόμενο του συντονισμού.

Η λεπτή μεταλλική ράβδος έχει τη δυνατότητα να εκτελεί ταλάντωση με τη βοήθεια του διεγέρτη και του ελατηρίου. O διεγέρτης ήταν σε λειτουργία για 8,0 δευτερόλεπτα. Στην πιο κάτω γραφική παράσταση φαίνεται η μετατόπιση του ελεύθερου άκρου της ράβδου από την κατακόρυφη θέση ως συνάρτηση του χρόνου. Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Θοδωρής Παπασγουρίδης
Διαγώνισμα Α΄ τετρ. στη Φυσική Γ΄ Λυκείου

Κύβος μάζας Μ βρίσκεται ακίνητος στη γωνία οριζόντιου δαπέδου και κατακόρυφου τοίχου. Βλήμα μάζας m=M/3 σφηνώνεται ακαριαία στον κύβο, χωρίς το συσσωμάτωμα που δημιουργείται να αναπηδήσει. Οριακά πριν σφηνωθεί στον κύβο το βλήμα είχε ταχύτητα μέτρου υ0 , η διεύθυνση της οποίας σχημάτιζε με την οριζόντια διεύθυνση γωνία Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Διονύσης Μάργαρης
Άλλη μια σύνθεση ταλαντώσεων

Ένα σώμα μάζας 0,2kg ταλαντώνεται με εξίσωση:

i) Να αποδείξετε ότι η κίνηση του σώματος είναι αρμονική συνάρτηση του χρόνου και να υπολογίστε το πλάτος και την αρχική φάση της απομάκρυνσης. Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Χρήστος Αγριόδημας
Δύο σώματα ταλαντώνονται ύστερα από μια κρούση…

Δύο σώματα ταλαντώνονται ύστερα από μια ιδιαίτερη κρούση…

Το σώμα Σ1 του διπλανού σχήματος έχει μάζα m1=1,9kg και είναι δεμένο στο ελεύθερο άκρο ενός οριζόντιου ελατηρίου σταθεράς k=500Ν/m το άλλο άκρο του οποίου είναι ακλόνητα στερεωμένο σε τοίχο. Από την άλλη μεριά του σώματος Σ1 μέσω ιδανικού μη εκτατού σχοινιού δένουμε το σώμα Σ2 μάζας m2=3kg και το σύστημα που προκύπτει αρχικά ισορροπεί. Ο οδηγός του σχοινιού που βρίσκεται στη γωνία Α δεν εμφανίζει τριβές με αυτό. Κάποια στιγμή που θεωρούμε t=0 ένα βλήμα μάζας m=100g κινείται με ταχύτητα μέτρου υ=200m/s που σχηματίζει γωνία θ=60o με την οριζόντια διεύθυνση συγκρούεται πλαστικά με το σώμα Σ1.

Συνέχεια στο blogspot 

ή σε pdf

ή σε word

Φωτογραφία του/της Διονύσης Μάργαρης
Η διεγείρουσα δύναμη αφαιρεί ενέργεια;

Ένα  σώμα μάζας m=0,1kg, δένεται στο άκρο ιδανικού ελατηρίου σταθεράς k=8Ν/m και με την επίδραση μιας αρμονικής εξωτερικής δύναμης, της μορφής:

Fεξ=F0∙ημ(10t+3π/4) Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Τάσος Τζανοπουλος
Φθίνουσα ταλάντωση με τριβή σταθερού μέτρου

    Για όλα φταίει … η Χρύσα. (Μια ιστορία για μια ταλάντωση που έσβηνε, λόγω τριβής και ένα «πόνημα».

Η Ning το εξαφάνησε. Γι αυτό σκέφτηκα ότι καλό θα ήταν να το επανεμφανίσω. Πιστεύω ότι θα διαφωτίσει πλήρως τους συναδέλφους αλλά και τους μαθητές που έχουν προβληματιστεί πάνω στο θέμα αυτό. Στο τέλος, για εμπέδωση όλων όσων αναφέρονται  στο κυρίως μέρος, υπάρχουν και ασκήσεις με απαντήσεις.

Φωτογραφία του/της Βαγγέλης Κουντούρης
Γραμμική Ταλάντωση

Ομογενής κύλινδρος πυκνότητας ρ ηρεμεί βυθισμένος εν μέρει σε υγρό πυκνότητας 4ρ. Η βάση του κυλίνδρου έχει εμβαδόν S και το ύψος του είναι h=0,4m. Προσδίδουμε στον κύλινδρο κατακόρυφη ταχύτητα υο.

Να μελετηθεί η κίνησή του αν:

αυο=0,5m/s      βυο=2m/s      γυο=4m/s

Δίδεται g=10m/s2

συνέχεια…

Φωτογραφία του/της Βασίλης Δουκατζής
Ελατήριο με μάρσιππο.

Στο διπλανό σχήμα βλέπουμε δύο ελατήρια (το ένα μέσα στο άλλο), όπου το εξωτερικό έχει σταθερά k1 = 100 N/m και το εσωτερικό k2 = 400 N/m. Δένουμε (και στα δύο ελατήρια) σώμα Σ μάζας m = 1 kg σε τέτοια θέση ώστε το ελατήριο σταθεράς k1 να έχει παραμόρφωση Δℓ1 = 0,1 m και όταν αφήσουμε το σώμα Σ να ισορροπεί. Την χρονική στιγμή t0 = 0, κόβουμε την σύνδεση του ελατηρίου σταθεράς k2 με το σώμα Σ, οπότε αυτό αρχίζει να ταλαντώνεται. Την χρονική στιγμή t1 = π/15 s, ασκείται στο σώμα Σ σταθερή δύναμη F μέτρου 15 Ν και φορά προς τα κάτω. Η δράση της δύναμης F διαρκεί μέχρι τη στιγμή που το σώμα περνά για πρώτη φορά από την θέση ισορροπίας της αρχικής ταλάντωσης. Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Ξενοφών Στεργιάδης
Μία «οβιδιακή* μεταμόρφωση».

Σώμα μάζας m = 0,1 kg αφήνεται από αρκετό ύψος και κινείται σε κατακόρυφη διεύθυνση μέσα στην ατμόσφαιρα προς το έδαφος. Το σώμα δέχεται δύναμη αντίστασης από τον αέρα της μορφής F = – bυ (b > 0), όπου υ η στιγμιαία τιμή της ταχύτητας του σώματος και b η σταθερά απόσβεσης. Κάποια στιγμή που η ταχύτητα του σώματος έχει μέτρο υ = 10 m/s, ο ρυθμός αύξησης της ταχύτητας είναι 2 m/s2. Η θετική φορά για τα διανυσματικά μεγέθη είναι προς τα πάνω.
Α1. Να υπολογίσετε την τιμή της σταθεράς απόσβεσης b. Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Θοδωρής Παπασγουρίδης
Γραπτή εξέταση στη Φ.Π. Γ’ Λυκείου

Σε λείο οριζόντιο επίπεδο, δεμένα στα άκρα δύο ιδανικών ελατηρίων, ηρεμούν δυο σώματα Α και Β, με μάζες m1 και m2=4m1, απέχοντας κατά d, όπως στο σχήμα.

Εκτρέπουμε το μεν Α σώμα προς τα αριστερά, το δε Β προς τα δεξιά, κατά την ίδια απόσταση d και τη στιγμή t=0, τα αφήνουμε να κινηθούν. Τα σώματα, χωρίς να αλλάξουν φορά κίνησης, συγκρούονται κεντρικά, στη θέση ισορροπίας του σώματος Β.
Οι σταθερές σκληρότητας των δύο ελατηρίων συνδέονται με τη σχέση:

Συνέχεια-Απαντήσεις

Page 1 of 37
1 2 3 4 5 6 37