Φωτογραφία του/της Κορκίζογλου Πρόδρομος
Παίζοντας με ένα σώμα και ένα ελατήριο

Από ελατήριο σταθεράς k και φυσικού μήκους lo , του οποίου το ένα άκρο στερεώνεται σε ακλόνητη οροφή,  κρεμάμε σώμα μάζας Μ και το αφήνουμε να ταλαντωθεί από τη θέση φυσικού μήκους(Φ.Μ.).

Κατόπιν κόβουμε το ελατήριο στη μέση και αφού στερεώσου-με το ένα άκρο και των δυο ελατηρίων στην ακλόνητη οροφή,  κρεμάμε το σώμα μάζας Μ  και από τα δυο κομμάτια . Έπειτα το αφήνουμε από τη θέση φυσικού μήκους (Φ.Μ.’) lo /2 να ταλαντωθεί . Αφού αποδείξετε ότι  το σώμα θα κάνει Α.Α.Τ. σε κάθε περίπτωση, να υπολογίσετε:

Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Διονύσης Μητρόπουλος
Παίζοντας με μια μπάλα πάνω σε σανίδα

Μια λεπτή σανίδα μάζας M και μήκους είναι αρχικά ακίνητη πάνω σε λείο οριζόντιο επίπεδο. Πάνω της βρίσκεται επίσης ακίνητο ένα συμμετρικό «στρογγυλό» σώμα που το κέντρο μάζας του συμπίπτει με το γεωμετρικό του κέντρο (ας το λέμε «μπάλα»), μάζας m και ακτίνας r. Η ροπή αδράνειας ως προς τον άξονα που περνάει από το κέντρο του είναι Ι = λ·r² (με 0 < λ ≤1). Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Διονύσης Μάργαρης
Μια κρούση και τα έργα της δύναμης του ελατηρίου

Ένα σώμα Σ μάζας m=1kg ηρεμεί σε λείο οριζόντιο επίπεδο, δεμένο στο άκρο οριζόντιου ιδανικού ελατηρίου σταθεράς k=100Ν/m, το άλλο άκρο του οποίου έχει δεθεί σε κατακόρυφο τοίχο, όπως στο πρώτο σχήμα.

Σε μια στιγμή (t=0) ένα δεύτερο σώμα Σ΄ μάζας 0,5kg κινούμενο κατά τη διεύθυνση του άξονα του ελατηρίου, με ταχύτητα υ΄=3m/s συγκρούεται κεντρικά και ελαστικά με το Σ. Η διάρκεια της κρούσης θεωρείται αμελητέα. Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Δημήτρης Φαδάκης
Διαγώνισμα:– ΑΑΤ & κρούσεις.

Δημοσιεύω στο ιστολόγιό μου ένα διαγώνισμα Φυσικής για τη Γ΄Λυκείου (το πρώτο για τη σχολική χρονιά 2017-18) που περιλαμβάνει το κεφάλαιο των κρούσεων και το υποκεφάλαιο της απλής αρμονικής ταλάντωσης.

Διαγώνισμα Φυσικής Γ’ – Απλή αρμονική ταλάντωση & κρούσεις

Φωτογραφία του/της Διονύσης Μάργαρης
Η κίνηση σε κυλινδρική επιφάνεια

Ένα μικρό σώμα Σ1 μάζας m1= 0,1kg αφήνεται τη στιγμή t0=0 να κινηθεί στο σημείο Β, στο εσωτερικό μιας λείας κυλινδρικής επιφάνειας, κέντρου Ο και ακτίνας R=4m. Μετά από λίγο, το σώμα φτάνει στο λείο οριζόντιο επίπεδο ΚΜ, με ταχύτητα υ1, όπως στο σχήμα. Το σημείο Β απέχει κατά x1=0,2m από την κατακόρυφο ΟΚ, που περνά από το κέντρο Ο της κυλινδρικής επιφάνειας.

Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Μιχαήλ Μιχαήλ
223. Θέση, μετατόπιση και διάστημα στην Α.Α.Τ

Υλικό σημείο πραγματοποιεί απλή αρμονική ταλάντωση και η απομάκρυνσή του από τη θέση ισορροπίας περιγράφεται από τη χρονική εξίσωση:x=Aημ(ωt+π/3) (S.I).

A) Να υπολογίσετε:

α) τη θέση x του υλικού σημείου τη χρονική στιγμή t1=5Τ/2s,

β) τη μετατόπιση Δx και Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Διονύσης Μάργαρης
Η θέση και η απομάκρυνση σε μια ΑΑΤ.

Ένα σώμα μάζας m=0,1kg κινείται κατά μήκος ενός προσανατολισμένου άξονα x, εκτελώντας ΑΑΤ, ενώ η επιτάχυνσή του σε συνάρτηση με τη θέση του, δίνεται στο διπλανό διάγραμμα.

i) Γύρω από ποια θέση ταλαντώνεται το σώμα και με ποιο πλάτος;

ii) Να βρεθούν οι εξισώσεις:

α) της απομάκρυνσης από τη θέση ισορροπίας και Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Βασίλης Δουκατζής
Το διάγραμμα μας δείχνει την κρούση.

Στο διπλανό σχήμα βλέπουμε την εξέλιξη της ταλάντωσης ενός σώματος Σ1 μάζας m1 = 1 kg σε λείο οριζόντιο επίπεδο. Το σώμα Σ1 είναι δεμένο στο άκρο ελατηρίου το άλλο άκρο του οποίου είναι δεμένο σε ακλόνητο σημείο. Κάποια στιγμή συγκρούεται κεντρικά με σώμα Σ2, μάζας
m2.

α. το μέτρο της ορμή του Σ1, ελάχιστα πριν την κρούση με το Σ2.

β. την μεταβολή της ορμής του Σ2 κατά την διάρκεια της κρούσης. Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Βασίλης Δουκατζής
Μας έπεσε ο ουρανός στο κεφάλι.

Ένα σώμα Σ1, μάζας m1 = 4 kg, βρίσκεται πάνω σε λείο οριζόντιο επίπεδο και είναι δεμένο στο ένα άκρο οριζόντιου ιδανικού ελατηρίου σταθεράς k = 200 N/m, το άλλο άκρο του οποίου είναι ακλόνητα στερεωμένο. Το ελατήριο έχει αρχικά το φυσικό του μήκος. Ασκώντας δύναμη, μετατοπίζουμε το σώμα ώστε το ελατήριο να επιμηκύνεται, και τη χρονική στιγ­μή t0 = 0 αφήνουμε ελεύθερο Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Διονύσης Μάργαρης
Μια διέγερση σε ταλάντωση.

Ένα σώμα ηρεμεί σε λείο οριζόντιο επίπεδο, δεμένο στο άκρο ιδανικού ελατηρίου, όπως στο σχήμα. Σε μια στιγμή t0=0 ασκείται στο σώμα μια σταθερή οριζόντια δύναμη Fεξ με αποτέλεσμα να αρχίσει να κινείται προς τα δεξιά. Στη διάρκεια της κίνησής του, ασκείται στο σώμα δύναμη απόσβεσης της μορφής F=-bυ. Συνέχεια ανάγνωσης

Φωτογραφία του/της Βασίλης Δουκατζής
Η Ιθάκη … αχνοφαίνεται ακόμη.

Στο διπλανό σχήμα τα δύο ελατήρια έχουν σταθερές k1 και k2 = 2k1. Αρχικά το σύστημα ισορροπεί με το κάθε ελατήριο να είναι παραμορφωμένο κατά Δℓ1 και Δℓ2 αντίστοιχα. Στην Θ.Ι. το ελατήριο σταθεράς k2 έχει διπλάσια δυναμική ενέργεια παραμόρφωσης από το ελατήριο σταθεράς k1.
Ανασηκώνουμε το σώμα Σ μάζας
m μέχρι τη θέση όπου το ελατήριο σταθεράς k2 δεν ασκεί καμιά δύναμη στο σώμα Σ. Από την θέση αυτή αφήνουμε το σώμα να εκτελέσει ταλάντωση σταθεράς D = k1 + k2.
Η δυναμική ενέργεια της ταλάντωσης τις στιγμές που το ελατήριο σταθεράς
k1 δεν έχει αποθηκευμένη ενέργεια, είναι:

 
   

Φωτογραφία του/της Βασίλης Δουκατζής
Τι ελεύθερη πτώση, τι ταλάντωση.

Ένα σώμα Σ1 είναι δεμένο στο κάτω άκρο κατακόρυφου ελατηρίου σταθεράς k.  Ανεβάζουμε το σώμα μέχρι κάποια θέση και την χρονική στιγμή t0 = 0 αφήνουμε το σώμα να εκτελέσει Α.Α.Τ. (σταθεράς D = k). Από την ίδια θέση που αφήσαμε το Σ1 αφήνουμε ένα άλλο σώμα Σ2. Όταν το σώμα Σ2 περνά από τη θέση ισορροπίας της ταλάντωσης έχει ταχύτητα ίση με αυτή που έχει το Σ1 στη θέση αυτή.

Α. Η αρχική απομάκρυνση d των σωμάτων από την Θ.Ι. της ταλάντωσης του Σ1, σε σχέση με την αρχική παραμόρφωση Δℓ0 του ελατηρίου, είναι:


   

Page 1 of 34
1 2 3 4 5 6 34