by 
Στο σχήμα βλέπουμε ένα λείο οριζόντιο επίπεδο και στην περιοχή μεταξύ των ευθειών ΓΗ και ΔΖ επικρατούν δύο κατακόρυφα ομογενή μαγνητικά πεδία, τα οποία διαχωρίζονται από το ευθύγραμμο τμήμα ΚΛ. Τα μέτρα των εντάσεων των πεδίων είναι Β1 και Β2 = 2Β1. Θετικά φορτισμένο σωματίδιο μάζας m και φορτίου q εισέρχεται τη στιγμή t = 0 στο πεδίο έντασης από το σημείο Α και κάθετα στην πλευρά ΚΛ με ταχύτητα μέτρου υ = (αqB1) / (4m) , όπου 7α / 8 = (ΑΛ) . Να βρεθούν:
Α. το σημείο εξόδου του σωματιδίου από τα πεδία
Β. η στιγμή εξόδου του σωματιδίου από τα πεδία
Γ. το μέτρο της μεταβολής της ορμής του σωματιδίου από τη στιγμή t = 0 μέχρι την έξοδό του από τα πεδία.
Η απάντηση σε word
και σε pdf
Καλημέρα Αποστόλη
Στα “γρανάζια” της Γεωμετρίας κι εσύ. Όμορφη με λογικές απαιτήσεις.
Το τελευταίο βήμα της πορείας θυμίζει του Κυρ με είσοδο 90 μοιρών αντί 60 και
εύρος πεδίων α/8 …
Κάπου…μάλον στο σχήμα, σου ξέφυγε η τοποθέτηση του α.
Καλό ΣΚ
Καλημέρα Αποστόλη. Πολύ όμορφη άσκηση και εντός επι τα αυτά για εξετάσεις!
Να είσαι καλά και καλό ΣΚ.
Καλημέρα παιδιά και ευχαριστώ. Η άσκηση είναι απλή, παρόλα αυτά σε απλούστερη εκδοχή της που έβαλα σε διαγώνισμα, η ανταπόκριση δεν ήταν η αναμενόμενη. Ίσως φταίει αυτό που έγραψε πρόσφατα ο Θοδωρής, ότι με το άπλωμα της ύλης δεν υπάρχει χρόνος για αφομοίωση.
Καλημέρα Αποστόλη. Απ’ ότι φαίνεται σου αρέσει να τα περιορίζεις τα σωματίδια σε κουτιά.. 🙂
Πολύ καλή και αυτή, με προσεγμένα τα δεδομένα, δίνει εύκολες πράξεις και μένει έτσι στην ουσία του φαινομένου.
Αφού ούτως ή άλλως η γωνία χρειάζεται, μπορεί κανείς να βρει το συνφ = 1/2 στο α΄ερώτημα και ΛΝ = R1 ημφ
Καλημέρα Αποστόλη. ¨Ομορφη άσκηση. Επίσης όμορφη είναι αν αντιστρέψουμε την φορά του Β2, Τότε Θα βγεί πάλι από το ίδιο σημείο με φορά της ταχύτητας σχηματίζουσα γωνία 60° με την ΛΔ προς την μεριά του Δ, συνολικό χρόνο 3Τ1 και ΔΡ=mυ√3.
Και να μια πρόχειρη λύση (διορθώνω tολ= 15Τ(1)/4):
Καλημέρα παιδιά και σας ευχαριστώ.
Ανδρέα τώρα δεν είχαμε κουτί 🙂
Γιώργο ωραία και η παραλλαγή.