Καλησπέρα Γιάννη.
Βλέπω να έρχεσαι να συμπληρώσεις την πρόσφατη συζήτηση με το μη συμμετρικό στερεό και τη δυναμική του μελέτη.
Πριν χρόνια (2015) είχα γράψει: Παίζοντας με το 2ο νόμο για την περιστροφική κίνηση.
όπου μελέτησα και την κίνηση του συστήματός σου, αλλά στην περίπτωση που αυτό ξεκινά με οριζόντια την ακτίνα ΟΑ.
Οπότε μια απάντηση στο θέμα σου, με κλικ εδώ.
Τελευταία διόρθωση4 έτη πριν από Διονύσης Μάργαρης
Kαλησπερα. Το συγκεκριμενο προβλημα ειναι καθαρα γεωμετρικο και δεν χρειαζεται σχεδον καθολου φυσικη εκτος απο μια διατηρηση ενεργειας.Ειναι ισοδυναμο με την εξης γεωμετρικη ερωτηση: Aν μια ραβδος OC μηκους R/2 στηθει ορθια και γλυστρησει ωστε τα δυο ακρα της να ακουμπανε συνεχως σε λειο κατακορυφο τοιχο και σε λειο πατωμα αντιστοιχα,τοτε αμεσως πριν απο την στιγμη που η ραβδος οριζοντιωνεται ποια η επιταχυνση του ακρου που γλυστρουσε στο πατωμα?(γιατι?) Το σημειο C ειναι το κεντρο μαζας και κανει κατακορυφη κινηση διοτι δεν υπαρχει οριζοντια δυναμη στο συστημα και το σημειο Ο ειναι το κεντρο του δακτυλιου.
Τελευταία διόρθωση4 έτη πριν από Διονύσης Μάργαρης
Την Διατηρηση της μηχανικης ενεργειας,προφανως δεν την εφαρμοζω στην ραβδο OC πανω στην οποια κανω μονο γεωμετρια και κινηματικη μεχρι την εξισωση 3,αλλα στο συστημα δακτυλιου – μαζας.Η φορά της επιταχυνσης ειναι προς το σημειο Α.
Τελευταία διόρθωση4 έτη πριν από Κωνσταντίνος Καβαλλιεράτος
Oλα αυτα βεβαια ισχυουν με την προυποθεση οτι η μικρη ωθηση που δινουμε στο συστημα,ειναι πανω στο επιπεδο του δακτυλιου,κατι που η εκφωνηση δεν το λεει. Αν ας πουμε η αρχικη ωθηση ειναι καθετη στο επιπεδο του δακτυλιου,τοτε αλλαζουν τα πραγματα.
Τελευταία διόρθωση4 έτη πριν από Κωνσταντίνος Καβαλλιεράτος
Καλησπέρα σε όλους,
Μια και το ψάχνουμε … ποκιλοτρόπως, 🙂
τη στιγμή που μηδενίζεται η ταχύτητα του Ο όλα τα σημεία του δακτυλίου έχουν ταχύτητα μέτρου υ = υcm+ωR/2 = 2ωR/2 = ωR, οπότε:
½(2m)(ωR)² = mgR → ω² = g/R
by 
Καλησπέρα Γιάννη.
Βλέπω να έρχεσαι να συμπληρώσεις την πρόσφατη συζήτηση με το μη συμμετρικό στερεό και τη δυναμική του μελέτη.
Πριν χρόνια (2015) είχα γράψει:
Παίζοντας με το 2ο νόμο για την περιστροφική κίνηση.
όπου μελέτησα και την κίνηση του συστήματός σου, αλλά στην περίπτωση που αυτό ξεκινά με οριζόντια την ακτίνα ΟΑ.
Οπότε μια απάντηση στο θέμα σου, με κλικ εδώ.
Kαλησπερα. Το συγκεκριμενο προβλημα ειναι καθαρα γεωμετρικο και δεν χρειαζεται σχεδον καθολου φυσικη εκτος απο μια διατηρηση ενεργειας.Ειναι ισοδυναμο με την εξης γεωμετρικη ερωτηση: Aν μια ραβδος OC μηκους R/2 στηθει ορθια και γλυστρησει ωστε τα δυο ακρα της να ακουμπανε συνεχως σε λειο κατακορυφο τοιχο και σε λειο πατωμα αντιστοιχα,τοτε αμεσως πριν απο την στιγμη που η ραβδος οριζοντιωνεται ποια η επιταχυνση του ακρου που γλυστρουσε στο πατωμα?(γιατι?) Το σημειο C ειναι το κεντρο μαζας και κανει κατακορυφη κινηση διοτι δεν υπαρχει οριζοντια δυναμη στο συστημα και το σημειο Ο ειναι το κεντρο του δακτυλιου.
Την Διατηρηση της μηχανικης ενεργειας,προφανως δεν την εφαρμοζω στην ραβδο OC πανω στην οποια κανω μονο γεωμετρια και κινηματικη μεχρι την εξισωση 3,αλλα στο συστημα δακτυλιου – μαζας.Η φορά της επιταχυνσης ειναι προς το σημειο Α.
Καλησπέρα σε όλους
Μία λύση στον σύνδεσμο εδώ.
Φιλικά,
Θ.Π.
Καλημέρα,
Oλα αυτα βεβαια ισχυουν με την προυποθεση οτι η μικρη ωθηση που δινουμε στο συστημα,ειναι πανω στο επιπεδο του δακτυλιου,κατι που η εκφωνηση δεν το λεει. Αν ας πουμε η αρχικη ωθηση ειναι καθετη στο επιπεδο του δακτυλιου,τοτε αλλαζουν τα πραγματα.
Ευχαριστώ όλους όσους έδωσαν απάντηση στο παραπάνω ερώτημα.
Μια απάντηση και από μένα:
Καλησπέρα σε όλους,
Μια και το ψάχνουμε … ποκιλοτρόπως, 🙂
τη στιγμή που μηδενίζεται η ταχύτητα του Ο όλα τα σημεία του δακτυλίου έχουν ταχύτητα μέτρου υ = υcm+ωR/2 = 2ωR/2 = ωR, οπότε:
½(2m)(ωR)² = mgR → ω² = g/R