
Ο αγωγός ΚΛ μήκους ℓ=1m, μάζας 0,4kg και με αντίσταση r=1Ω, μπορεί να κινείται οριζόντια, μέσα σε ένα ομογενές κατακόρυφο μαγνητικό πεδίο έντασης Β=1Τ, σε επαφή με δυο παράλληλους αγωγούς ΑΑ1 και ΓΓ1, οι οποίοι δεν παρουσιάζουν αντίσταση και απέχουν d=1m. Μεταξύ των άκρων Α και Γ συνδέεται αντιστάτης με αντίσταση R=3Ω. Σε μια στιγμή ασκούμε στον αγωγό ΚΛ μια σταθερή οριζόντια δύναμη μέτρου F=0,7Ν με αποτέλεσμα ο αγωγός να κινείται προς τα δεξιά.
i) Να βρείτε τη ροή που διέρχεται από το ορθογώνιο πλαίσιο ΑΚΛΓ σε συνάρτηση με την απόσταση ΑΚ=x και να εξηγήσετε γιατί ο αγωγός ΚΛ διαρρέεται από ρεύμα.
ii) Να βρείτε τη φορά της έντασης του ρεύματος που διαρρέει τον αντιστάτη R.
iii) Για τη στιγμή t1 που ο αγωγός έχει στιγμιαία ταχύτητα υ1=2m/s, να υπολογιστούν:
α) Η ΗΕΔ από επαγωγή που εμφανίζεται στο πλαίσιο.
β) Η τάση VΚΛ.
γ) Η επιτάχυνση του αγωγού ΚΛ.
δ) Ο ρυθμός με τον οποίο μεταφέρεται ενέργεια στον αγωγό ΚΛ, μέσω της δύναμης F και ο ρυθμός με τον οποίο η ενέργεια αυτή μετατρέπεται σε ηλεκτρική. Είναι ή όχι ίσοι οι δυο παραπάνω ρυθμοί; Να εξηγήσετε τις ενεργειακές μετατροπές που εμφανίζονται τη στιγμή αυτή στο πλαίσιο.
ή
Η επαγωγή σε επιταχυνόμενη ράβδο
Η επαγωγή σε επιταχυνόμενη ράβδο
![]()
Αφιερωμένη στον Νίκο, που την ζήτησε.
Η απορία του ήταν, πώς μπορεί να διδαχθεί η κίνηση μιας ράβδου, κυρίως επιταχυνόμενης, μέσα σε μαγνητικό πεδίο, με βάση τη θεωρία του παλιού βιβλίου της Β΄γενικής παιδείας, το οποίο ανακοινώθηκε ότι θα διδαχτεί την επόμενη χρονιά.
Πώς θα γίνεται (κάθε φορά) η δικαιολόγηση της φοράς του ρεύματος; Και η τιμή της ΗΕΔ;
– Βρε Διονύση, γράψε ένα παράδειγμα!
Την έγραψα…
Ωραία ανάλυση. Για το μέτρο της Εεπ και σε μεταφορική και σε στροφική κίνηση το προτεινόμενο βιβλίο έχει μεθοδολογίες. Φαντάζομαι ότι μπορούν να χρησιμοποιηθούν χωρίς απόδειξη. Και αφού δεν έκαναν τον κόπο να δώσουν ασκήσεις ακόμα και η άσκηση με τον πυκνωτή είναι μέσα στην ύλη. Και οι ασκήσεις με οριακή ταχύτητα. Ίσως δεν είναι οι αυτές με πηγή συνεχούς ρεύματος μια και δεν έχει το βιβλίο
Καλημέρα Διονύση.
Αυτός είναι ο τρόπος εμφάνισης της πολικότητας. Μένει να δούμε αν θα παίξουν τέτοιες ασκήσεις.
Σε αντίθετη περίπτωση ξέρουμε ένα τουλάχιστον Β' θέμα και τις περιοχές εξόρυξης των Γ΄ και Δ΄ θεμάτων.
Καλημέρα, εξαιρετική. Σιγά σιγά μας εγκλιματίζεις Διονύση
Καλησπέρα παιδιά.
Χαράλαμπε, Γιάννη και Τάσο σας ευχαριστώ για το σχολιασμό.
Θα δούμε στην πορεία, πού θα κάτσει η μπίλια (όσον αφορά το τι είναι ακριβώς εντός ή εκτός ύλης…), αλλά νομίζω ότι με βάση τη λογική που έγραψα παραπάνω (στηριζόμενοι στον κανόνα του Lenz και όχι στην ασκούμενη δύναμη Lorenz στα ελεύθερα ηλεκτρόνια), μπορούν να διδαχτούν …τα πάντα, με ελαφρά διαφορετικές δικαιολογήσεις…
Με άλλα λόγια, να είμαστε καλά να ξαναγράψουμε τις παλιές ασκήσεις, με διαφορετική λογική…
Καλησπέρα σε όλους.
Ένα θέμα που μου έβαλε ο Νίκος σήμερα, τηλεφωνικά, είναι το εξής.
Πώς πρέπει να γραφεί ο νόμος Faraday από τον οποίο θα υπολογίσουμε την (στιγμιαία) ΗΕΔ λόγω επαγωγής.
Παραπάνω έγραψα:

χρησιμοποιώντας τα σύμβολα του σχολικού βιβλίου. Και αυτό το έκανα “σκόπιμα” αφού δεν ήθελα να δημιουργήσω αντιδράσεις στους φίλους που μας διαβάζουν (δηλαδή ο μαθητής απαιτείται να ξέρει και παραγώγους τώρα Διονύση…). Τέτοια…
Αλλά όπως ο μαθητής από την Α΄τάξη πρέπει να έχει καταλάβει τη διαφορά μεταξύ μέσης και στιγμιαίας ταχύτητας και ας γράφουμε παντού υ=Δx/Δt, το ίδιο πρέπει να μάθει και εδώ…
Εδώ απλά, μετά το πρώτο -δεύτερο μάθημα πρέπει να αρχίσουμε να γράφουμε και το σωστό συμβολισμό (και ας μην τον γράφει το βιβλίο) Ε=-dΦ/dt. Άλλωστε στην αμέσως επόμενη παράγραφο, θα διδαχτούν την εναλλασσόμενη τάση, με αυτή την μορφή, από το άλλο βιβλίο…
Ας κρατήσουμε και το διαφορετικό συμβολισμό της ΗΕΔ από επαγωγή. Στο ένα βιβλίο ℇ στο άλλο Ε…
Μπορεί να πει κάποιος λεπτομέρεια, αλλά δεν παύει να δημιουργεί παρερμηνείες…