Στα παρακάτω σχήματα απεικονίζονται δύο κυκλώματα που έχουμε φτιάξει με άκαμπτο σύρμα που παρουσιάζει αντίσταση R* ανά μονάδα μήκους. Το μαγνητικό πεδίο Β μεταβάλλεται με σταθερό ρυθμό (dΒ/dt) =λ , ξεκινώντας τη χρονική στιγμή to=0 από μηδενική τιμή, δηλαδή είναι της μορφής Β=λt.
Αν δίνονται τα : λ, R1 , R2 και R* ,
1. να εκφράσετε τη μαγνητική ροή από κάθε κύκλωμα , καθώς και το επαγωγικό ρεύμα σε συνάρτηση του χρόνου t, και να υπολογίσετε το λόγο των εντάσεων Ι1/Ι2 .
2. Ποια η διαφορά δυναμικού μεταξύ των σημείων Κ και Λ;
3. Τι θα παρατηρούσαμε αν το σύρμα ήταν εύκαμπτο;
απαντήσεις σε word
και σε pdf
Συγχαρητήρια κ. Προδρομε,
Εξαιρετική η άσκηση σας!
Ιδιαίτερα το τελευταίο ερώτημα είναι αξιοσημειωτα ενδιαφέρον………..
Με εμπνεύσατε για νέα εργασία…..
Ευχαριστώ Σπύρο να είσαι καλά, και να έχεις άριστη πρόοδο στα μαθήματά σου, μια και το πάθος σου για τη Φυσική, είναι 'Ηλίου φαεινότερο''!!!
Καλημέρα Πρόδρομε.
Πολύ δυνατό θέμα, που είχε αναρτηθεί πριν λίγο καιρό, χωρίς όμως να μελετηθεί…
Μια παρέμβαση για μικρολεπτομέρεια. Γράφεις:
"Θεωρούμε το κάθετο προς την επιφάνεια διάνυσμα ⃗ από εμάς προς τη σελίδα"
Δεν κάνεις ακριβώς αυτό στο 2ο σχήμα. Στο μικρό κύκλο η κάθετη είναι προς τα έξω. γι΄αυτό παίρνεις και διαφορά…
Νομίζω ότι αν πάρεις το εμβαδικό διάνυσμα με βάση τη φορά διαγραφής κάθε κύκλου, θα φανεί ανάγλυφα.
Η προηγούμενη εκδοχή, με κάποια σχετικά σχόλια (λίγα…) με κλικ εδώ.
Πρόδρομε καλημέρα
Πολύ δυνατό θέμα με λεπτά σημεία.
Έχω την εντύπωση ότι τα πρόσημα στις διάφορες δυναμικού βγαίνουν αντίθετα από ότι τα εχεις
Διονύση και Χρήστο ευχαριστώ για το σχόλιο και τις εύστοχες παρατηρήσεις σας!
Ήδη τα διόρθωσα.
Χρήστο από τη μη χρήση του 2ου κανόνα Κίρχοφ εδώ και χρόνια, με οδήγησε σε λάθος του προσήμου! Να είσαι καλά για την παρατηρητικότητά σου!!
Πολύ καλή!
Με την ήδη διεξαγόμενη συζήτηση είναι και επίκαιρη.
Πρόδρομε μόλις την διάβασα. Πολύ καλή άσκηση, η οποία όντως ξεκαθαρίζει το πόσο προσεκτικός πρέπει να είναι κάποιος στα πρόσημα των διανυσμάτων των επιφανειών, στον υπολογισμό της μαγνητικής ροής. Δύο ίδια κυκλώματα, συνδεδεμένα με διαφορετικό τρόπο οδηγούν σε διαφορετικό αποτέλεσμα για την μαγνητική ροή. Στην ουσία της η άσκηση είναι η επιφάνεια στο σχόλιο του Διονύση Μητρόπουλου δίπλα.
Καλησπέρα Πρόδρομε. Ωραία εφαρμογή του νόμου του Faraday σε συγκοινωνούντες δακτύλιους. Όπως είναι, με εξισώσεις μόνο, είναι βαριά για μαθητές, αλλά αν της βάλουμε κάποια νούμερα μπορεί να γίνει και στην τάξη. Νάσαι καλά.
Γιάννη, Στάθη και Ανδρέα σας ευχαριστώ για τα σχόλιά σας και για το γεγονός ότι σας άρεσε! Όμως εγώ ελάχιστα τη διαμόρφωσα , είχε πέσει σε Ολυμπιάδα στην πρώην σοβιετική Ένωση.
Στάθη την ανάρτησα για τις .. ανάγκες και της συζήτησης που άνοιξε δίπλα ο Κώστας Ψυλλάκος. Θυμάμαι ότι την είχα πρωτοδεί στο βιβλίο του Αθανασάκη, κάπου το '80, και μάλιστα θυμάμαι ότι την είχα "πατήσει".
Θέλει προσοχή η μαγνητική ροή σε τέτοια κυκλώματα.
Να είστε καλά.
Πρόδρομε, δες τις παρακάτω εικόνες που εμφανίζει την σελίδα των δημοσιεύσεων και πες μου ποια προτιμάς:
Αυτήν που στη δική σου δημοσίευση δεν έχει εικόνα
ή αυτή;
Η πρώτη εικόνα, είναι όταν σβήσεις την πρώτη εικόνα που έχω προσθέσει στην ανάρτηση…
Μην το κάνεις.
Προδρομε ο προβληματισμος "διπλα" ειχε και αυτο το ωραιο αποτελεσμα !
Πολυ καλη η αναλυση .
Ο πρωτος τροπος εφαρμοζει αυτα τα οποια συζηταμε στην διπλανη συζητηση . Να προσεξουμε εδω οτι αφου εχουν οριστει τα διανυσματα της επιφανειας στο καθε δακτυλιδι στην πρωτη περιπτωση να ειναι ομορροπα του εξωτερικου Β τοτε εξαιτιας της περιστροφης του μικρου δακτυλιδιου το διανυσμα της επιφανειας του γινεται αντιρροπο του εξωτερικου Β . Με αυτη την σειρα καταληγεις στην γραφή της συνολικης ροης σε καθε περιπτωση .
Στην δευτερη περιπτωση η ΗΕΔ(R1) με την ΗΕΔ(R2) εχουν μια τετοια πολικότητα ωστε το (+) της μιας να "βλεπει" το (+) της αλλης το θετικο κοινο σημειο ειναι το Λ . (Καλο ειναι το Λ να αλλαξει θεση στην δευτερη περιπτωση να παει στο δευτερο δακτυλιδι στο ιδιο υψος με το Κ το οποιο να μεινει στο πρωτο δακτυλιδι ) . Το επαγωγικο ρευμα που θα εχουμε στο κυκλωμα το επιβάλλει στην ουσια η ΗΕΔ(R1) διοτι ειναι μεγαλυτερη απο την ΗΕΔ(R2). Τοτε ομως αυτο υποστηριζει τον κανονα του Lenz για το πρωτο δακτυλιδι (R1) διοτι δημιουργει Βεπ αντιρροπο του εξωτερικου Β αλλα στο δευτερο δακτυλιδι (R2) δινει Βεπ ομορροπο του εξωτερικου Β . Ομως στο δευτερο δακτυλιδι τωρα ο κανονας του Lenz ειναι αυτος που δινει την πολικοτητα της ΗΕΔ(R2), η οποια ειναι τετοια ωστε αν εδινε απο μονη της ρευμα αυτο θα δημιουργουσε Βεπ αντιρροπο του εξωτερικου Β .
Πρόδρομε, καλησπέρα. Πολύ καλή (λεπτομερέστατη) η ανάλυσή σου.
Πάντως, πιο εύκολα αντιμετωπίζεται αν το δούμε ως δύο κυκλικούς αγωγούς που συμπεριφέρονται ακριβώς το ίδιο (προς τα μέσα το n, οπότε θετική μαγνητική ροή, θετικός ο ρυθμός μεταβολής της με λ>0, αρνητική φορά η ηλεκτρεγερτική δύναμη και το αντίστοιχο ρεύμα, αν το καθένα ήταν μόνο του, δηλ. αριστερόστροφα). Ο τρόπος σύνδεσης διαφοροποιεί τα δύο κυκλώματα στο να προστίθενται οι ηλεκτρεγερτικές δυνάμεις ή να αφαιρούνται και το συνολικό ρεύμα να διαμορφώνεται από τη συνολική ηλεκτρεγερτική δύναμη.
Να είσαι καλά.
Διονύση με συγχωρείς, νόμιζα ότι μου έμεινε η προηγούμενη εικόνα που έβαλα, γι αυτό και την έσβησα! Δυστυχώς(!)δεν έχω μάθει ακόμα πως βάζουμε μια εικόνα στις διαστάσεις που θέλουμε, και καθώς το έψαχνα, έκανα το λάθος.
Κώστα ευχαριστώ για το σχόλιο και τις παρατηρήσεις σου.
Παλιά έκανα την πολικότητα κάθε δακτυλίου, έβγαζα την ολική Η.Ε.Δ. και συνέχιζα. Σήμερα πήγα να βρω την ολική Η.Ε.Δ. , και το ..! Το διόρθωσα ήδη, και το έκανα όπως παλιά.
Πάντως θέλει πολύ προσοχή, καλύτερα να βρίσκει κανείς την ΗΕΔ κάθε δακτυλίου και μετά να να υπολογίζει την ολική ΗΕΔ και να βρίσκει πια είναι μεγαλύτερη και κατόπιν να σχεδιάζει τη φορά του ρεύματος.
Να είσαι καλά